Jouer au billard quantique avec des protons au grand collisionneur de hadrons

Les protons accélérés à une vitesse proche de celle de la lumière peuvent entrer en collision comme des boules de billard. Cependant, comme les protons sont des particules quantiques, la mesure de ces collisions peut nous apprendre des choses peu évidentes sur l’interaction forte. Crédit : IFJ PAN

Une étude menée par l’expérience ATLAS au Grand accélérateur de hadrons a permis de mieux comprendre les propriétés de l’interaction forte entre les protons aux très hautes énergies en explorant la diffusion élastique dans les collisions proton-proton. La recherche a révélé des divergences avec les modèles théoriques préexistants, ce qui a incité à reconsidérer la compréhension actuelle de ces interactions.

La nature quantique des interactions entre les particules élémentaires permet de tirer des conclusions non triviales même à partir de processus aussi simples que la diffusion élastique. L’expérience ATLAS à l’accélérateur LHC rapporte la mesure des propriétés fondamentales des interactions fortes entre protons à des énergies ultra-élevées.

La physique des collisions de boules de billard est enseignée dès l’école primaire. Dans une bonne approximation, ces collisions sont élastiques et conservent à la fois la quantité de mouvement et l’énergie. L’angle de dispersion dépend de la centralité de la collision (souvent quantifiée par la valeur du paramètre d’impact – la distance entre les centres des boules dans un plan perpendiculaire au mouvement). Dans le cas d’un paramètre d’impact faible, qui correspond à une collision très centrale, les angles de diffusion sont importants. Plus le paramètre d’impact augmente, plus l’angle de diffusion diminue.

En physique des particules, nous avons également affaire à des collisions élastiques, lorsque deux particules entrent en collision, en conservant leur identité, et se dispersent d’un certain angle par rapport à leur direction de mouvement initiale. Dans ce cas, il existe également une relation entre le paramètre de collision et l’angle de diffusion. En mesurant les angles de diffusion, nous obtenons des informations sur la structure spatiale des particules qui entrent en collision et sur les propriétés de leurs interactions.

Page de couverture de la revue European Physical Journal C, volume 83, numéro 5, mai 2023, montrant l’un des principaux résultats de l’analyse publiée – l’évolution en énergie de la section efficace totale proton-proton. Crédit : EPJ C/Springer

Des physiciens de l’Institut de physique nucléaire de l’Académie polonaise des sciences, dans le cadre de la collaboration ATLAS, ont effectué une mesure de la diffusion élastique dans les collisions proton-proton à l’accélérateur LHC à une énergie de centre de masse de 13 TeV. En raison des angles de diffusion extrêmement faibles dans ces interactions (moins d’un millième de degré), les mesures ont nécessité l’utilisation d’un système de mesure spécifique. Son élément clé était un ensemble de détecteurs placés à plus de 200 mètres du point de collision, mais capables de mesurer les protons diffusés à des distances de quelques millimètres seulement du faisceau de l’accélérateur. Cela a été possible grâce à la technique des pots romains, qui permet de placer les détecteurs à l’intérieur du tube du faisceau de l’accélérateur et de les rapprocher du faisceau pendant la prise de données. Une contribution importante du groupe de Cracovie a été le travail sur le système de déclenchement et d’acquisition de données, sans lequel aucune donnée ne peut être enregistrée.

Le deuxième élément important du dispositif expérimental était la configuration spéciale des champs magnétiques formant le faisceau de l’accélérateur du LHC. Dans les mesures classiques, l’objectif est de maximiser la focalisation du faisceau afin d’augmenter la fréquence des interactions intéressantes. Cependant, les faisceaux fortement focalisés ont une grande divergence angulaire, ce qui rend la mesure de la diffusion élastique pratiquement impossible. La configuration spéciale de l’aimant minimise cette divergence et garantit des mesures précises.

Le résultat direct de la mesure, publié dans European Physical Journal C, est la distribution de l’angle de diffusion, ou plus précisément – la distribution de la variable t, qui est proportionnelle au carré de cet angle. Des conclusions concernant les propriétés fondamentales des interactions nucléaires fortes entre protons à très haute énergie ont été tirées à partir de la forme de cette distribution. La procédure d’extraction de ces informations est basée sur les propriétés quantiques de la diffusion élastique – des effets qui ne sont pas observés dans le jeu de billard.

La première de ces propriétés est le théorème optique, qui est une conséquence de la conservation des probabilités dans les processus quantiques. Il relie les interactions élastiques aux interactions inélastiques (c’est-à-dire celles où des particules supplémentaires sont produites). Étant donné que les protons dans les collisions étudiées ont une énergie très élevée, les processus inélastiques sont fréquents. Le théorème optique a permis de déterminer la valeur d’un paramètre appelé section efficace totale à partir de mesures d’interactions élastiques uniquement.

La section transversale est une quantité utilisée en physique des particules pour décrire la probabilité d’une réaction particulière. La section efficace totale décrit la probabilité de tout type de collision proton-proton et est liée à la taille du proton. Le résultat publié par la collaboration ATLAS est la mesure la plus précise de ce paramètre à une énergie de 13 TeV. La haute précision a été rendue possible, entre autres, par la détermination précise de la position du détecteur, dont le groupe IFJ PAN était responsable. Le résultat obtenu confirme une propriété importante des interactions fortes : l’augmentation de la section efficace totale avec l’augmentation de l’énergie de collision. Cette augmentation peut être considérée comme l’augmentation de la taille du proton avec l’énergie.

Une connaissance précise de la section efficace totale présente un intérêt non seulement pour l’étude des interactions fortes elles-mêmes, mais aussi pour d’autres domaines de la physique des particules. Les interactions fortes sont importantes, par exemple, pour la recherche de nouvelle physique dans les expériences du LHC, où elles servent de toile de fond, ainsi que pour la recherche sur les rayons cosmiques, où elles sont responsables du développement des averses d’air cosmique. Une modélisation précise de ces processus est possible grâce à des mesures précises de quantités telles que la section efficace totale.

Dans les collisions proton-proton, la diffusion élastique peut se produire via deux mécanismes : l’interaction nucléaire forte et l’interaction de Coulomb, c’est-à-dire la répulsion entre les charges électriques. La deuxième conséquence de la nature quantique du processus étudié est l’interférence entre ces mécanismes. L’interférence dépend de leurs amplitudes de diffusion. L’amplitude de diffusion est une mesure de probabilité utilisée en physique quantique. Contrairement aux probabilités ordinaires, ses valeurs ne sont pas des nombres réels mais des nombres complexes. Par conséquent, elle est décrite soit par sa magnitude et sa phase, soit par ses parties réelles et imaginaires. Étant donné que les interactions coulombiennes sont bien comprises et que leur amplitude de diffusion peut être calculée, la mesure de l’interférence permet de mieux comprendre les parties réelles et imaginaires de l’amplitude nucléaire.

La valeur mesurée expérimentalement du rapport entre la partie réelle et la partie imaginaire de l’amplitude nucléaire s’avère être nettement inférieure aux prédictions des modèles théoriques pré-LHC. Ces modèles reposent sur certaines hypothèses concernant les propriétés des interactions fortes. L’écart observé remet en question ces hypothèses.

La première hypothèse est qu’à très haute énergie, les propriétés des collisions proton-antiproton sont les mêmes que celles des collisions proton-proton et antiproton-antiproton. En effet, bien que les protons soient constitués de quarks et de gluons, les collisions à haute énergie ne se produisent principalement qu’entre gluons. Comme la structure des gluons des protons et des antiprotons est la même, l’hypothèse naturelle est que les interactions dans les différents systèmes sont identiques. En autorisant une différence, qui est possible en raison de la nature quantique des interactions, les modèles théoriques décrivent les données expérimentales.

La deuxième hypothèse des modèles théoriques concerne la croissance de la section transversale totale avec l’énergie. On a supposé que son caractère pour les énergies supérieures à celles actuellement mesurées à l’accélérateur LHC est le même que celui observé jusqu’à présent. L’écart observé peut également s’expliquer par un ralentissement de cette croissance à des énergies supérieures à l’énergie du LHC.

Les deux hypothèses envisagées concernent les propriétés fondamentales de l’interaction forte aux hautes énergies. Quelle que soit l’hypothèse retenue, les mesures rapportées nous éclairent sur les interactions fondamentales des particules.

Référence : « Measurement of the total cross section and ρ-parameter from elastic scattering in pp collisions at s√=13TeV with the ATLAS detector » par G. Aad, B. Abbott, D. C. Abbott, K. Abeling, S. H. Abidi, A. Aboulhorma, H. Abramowicz, H. Abreu, Y. Abulaiti, A. C. Abusleme Hoffman, B. S. Acharya, B. Achkar, C. Adam Bourdarios, L. Adamczyk, L. Adamek, S. V. Addepalli, J. Adelman, A. Adiguzel, S. Adorni, T. Adye, A. A. Affolder, Y. Afik, M. N. Agaras, J. Agarwala, A. Aggarwal, C. Agheorghiesei, J. A. Aguilar-Saavedra, A. Ahmad, F. Ahmadov, W. S. Ahmed, S. Ahuja, X. Ai, G. Aielli, I. Aizenberg, M. Akbiyik, T. P. A. Åkesson, A. V. Akimov, K. Al Khoury, G. L. Alberghi, J. Albert, P. Albicocco, S. Alderweireldt, M. Aleksa, I. N. Aleksandrov, C. Alexa, T. Alexopoulos, A. Alfonsi, F. Alfonsi, M. Alhroob, B. Ali, S. Ali, M. Aliev, G. Alimonti, W. Alkakhi, C. Allaire, B. M. M. Allbrooke, P. P. Allport, A. Aloisio, F. Alonso, C. Alpigiani, E. Alunno Camelia, M. Alvarez Estevez, M. G. Alviggi, M. Aly, Y. Amaral Coutinho, A. Ambler, C. Amelung, C. G. Ames, D. Amidei, S. P. Amor Dos Santos, S. Amoroso, K. R. Amos, V. Ananiev, C. Anastopoulos, T. Andeen, J. K. Anders, S. Y. Andrean, A. Andreazza, S. Angelidakis, A. Angerami, A. V. Anisenkov, A. Annovi, C. Antel, M. T. Anthony, E. Antipov, M. Antonelli, D. J. A. Antrim, F. Anulli, M. Aoki, T. Aoki, J. A. Aparisi Pozo, M. A. Aparo, L. Aperio Bella, C. Appelt, N. Aranzabal, V. Araujo Ferraz, C. Arcangeletti, A. T. H. Arce, E. Arena, J-F. Arguin, S. Argyropoulos, J.-H. Arling, A. J. Armbruster, O. Arnaez, H. Arnold, Z. P. Arrubarrena Tame, G. Artoni, H. Asada, K. Asai, S. Asai, N. A. Asbah, J. Assahsah, K. Assamagan, R. Astalos, R. J. Atkin, M. Atkinson, N. B. Atlay, H. Atmani, P. A. Atmasiddha, K. Augsten, S. Auricchio, A. D. Auriol, V. A. Austrup, G. Avner, G. Avolio, K. Axiotis, M. K. Ayoub, G. Azuelos, D. Babal, H. Bachacou, K. Bachas, A. Bachiu, F. Backman, A. Badea, P. Bagnaia, M. Bahmani, A. J. Bailey, V. R. Bailey, J. T. Baines, C. Bakalis, O. K. Baker, P. J. Bakker, E. Bakos, D. Bakshi Gupta, S. Balaji, R. Balasubramanian, E. M. Baldin, P. Balek, E. Ballabene, F. Balli, L. M. Baltes, W. K. Balunas, J. Balz, E. Banas, M. Bandieramonte, A. Bandyopadhyay, S. Bansal, L. Barak, E. L. Barberio, D. Barberis, M. Barbero, G. Barbour, K. N. Barends, T. Barillari, M-S. Barisits, T. Barklow, R. M. Barnett, P. Baron, D. A. Baron Moreno, A. Baroncelli, G. Barone, A. J. Barr, L. Barranco Navarro, F. Barreiro, J. Barreiro Guimarães da Costa, U. Barron, M. G. Barros Teixeira, S. Barsov, F. Bartels, R. Bartoldus, A. E. Barton, P. Bartos, A. Basalaev, A. Basan, M. Baselga, I. Bashta, A. Bassalat, M. J. Basso, C. R. Basson, R. L. Bates, S. Batlamous, J. R. Batley, B. Batool, M. Battaglia, D. Battulga, M. Bauce, P. Bauer, A. Bayirli, J. B. Beacham, T. Beau, P. H. Beauchemin, F. Becherer, P. Bechtle, H. P. Beck, K. Becker, A. J. Beddall, V. A. Bednyakov, C. P. Bee, L. J. Beemster, T. A. Beermann, M. Begalli, M. Begel, A. Behera, J. K. Behr, C. Beirao Da Cruz E Silva, J. F. Beirer, F. Beisiegel, M. Belfkir, G. Bella, L. Bellagamba, A. Bellerive, P. Bellos, K. Beloborodov, K. Belotskiy, N. L. Belyaev, D. Benchekroun, F. Bendebba, Y. Benhammou, D. P. Benjamin, M. Benoit, J. R. Bensinger, S. Bentvelsen, L. Beresford, M. Beretta, D. Berge, E. Bergeaas Kuutmann, N. Berger, B. Bergmann, J. Beringer, S. Berlendis, G. Bernardi, C. Bernius, F. U. Bernlochner, T. Berry, P. Berta, A. Berthold, I. A. Bertram, S. Bethke, A. Betti, A. J. Bevan, M. Bhamjee, S. Bhatta, D. S. Bhattacharya, P. Bhattarai, V. S. Bhopatkar, R. Bi, R. M. Bianchi, O. Biebel, R. Bielski, M. Biglietti, T. R. V. Billoud, M. Bindi, A. Bingul, C. Bini, S. Biondi, A. Biondini, C. J. Birch-sykes, G. A. Bird, M. Birman, T. Bisanz, E. Bisceglie, D. Biswas, A. Bitadze, K. Bjørke, I. Bloch, C. Blocker, A. Blue, U. Blumenschein, J. Blumenthal, G. J. Bobbink, V. S. Bobrovnikov, M. Boehler, D. Bogavac, A. G. Bogdanchikov, C. Bohm, V. Boisvert, P. Bokan, T. Bold, M. Bomben, M. Bona, M. Boonekamp, C. D. Booth, A. G. Borbély, H. M. Borecka-Bielska, L. S. Borgna, G. Borissov, D. Bortoletto, D. Boscherini, M. Bosman, J. D. Bossio Sola, K. Bouaouda, J. Boudreau, E. V. Bouhova-Thacker, D. Boumediene, R. Bouquet, A. Boveia, J. Boyd, D. Boye, I. R. Boyko, J. Bracinik, N. Brahimi, G. Brandt, O. Brandt, F. Braren, B. Brau, J. E. Brau, K. Brendlinger, R. Brener, L. Brenner, R. Brenner, S. Bressler, B. Brickwedde, D. Britton, D. Britzger, I. Brock, G. Brooijmans, W. K. Brooks, E. Brost, T. L. Bruckler, P. A. Bruckman de Renstrom, B. Brüers, D. Bruncko, A. Bruni, G. Bruni, M. Bruschi, N. Bruscino, L. Bryngemark, T. Buanes, Q. Buat, P. Buchholz, A. G. Buckley, I. A. Budagov, M. K. Bugge, O. Bulekov, B. A. Bullard, S. Burdin, C. D. Burgard, A. M. Burger, B. Burghgrave, J. T. P. Burr, C. D. Burton, J. C. Burzynski, E. L. Busch, V. Büscher, P. J. Bussey, J. M. Butler, C. M. Buttar, J. M. Butterworth, W. Buttinger, C. J. Buxo Vazquez, A. R. Buzykaev, G. Cabras, S. Cabrera Urbán, D. Caforio, H. Cai, Y. Cai, V. M. M. Cairo, O. Cakir, N. Calace, P. Calafiura, G. Calderini, P. Calfayan, G. Callea, L. P. Caloba, D. Calvet, S. Calvet, T. P. Calvet, M. Calvetti, R. Camacho Toro, S. Camarda, D. Camarero Munoz, P. Camarri, M. T. Camerlingo, D. Cameron, C. Camincher, M. Campanelli, A. Camplani, V. Canale, A. Canesse, M. Cano Bret, J. Cantero, Y. Cao, F. Capocasa, M. Capua, A. Carbone, R. Cardarelli, J. C. J. Cardenas, F. Cardillo, T. Carli, G. Carlino, J. I. Carlotto, B. T. Carlson, E. M. Carlson, L. Carminati, M. Carnesale, S. Caron, E. Carquin, S. Carrá, G. Carratta, F. Carrio Argos, J. W. S. Carter, T. M. Carter, M. P. Casado, A. F. Casha, E. G. Castiglia, F. L. Castillo, L. Castillo Garcia, V. Castillo Gimenez, N. F. Castro, A. Catinaccio, J. R. Catmore, V. Cavaliere, N. Cavalli, V. Cavasinni, E. Celebi, F. Celli, M. S. Centonze, K. Cerny, A. S. Cerqueira, A. Cerri, L. Cerrito, F. Cerutti, A. Cervelli, S. A. Cetin, Z. Chadi, D. Chakraborty, M. Chala, J. Chan, W. Y. Chan, J. D. Chapman, B. Chargeishvili, D. G. Charlton, T. P. Charman, M. Chatterjee, S. Chekanov, S. V. Chekulaev, G. A. Chelkov, A. Chen, B. Chen, B. Chen, C. Chen, H. Chen, H. Chen, J. Chen, J. Chen, S. Chen, S. J. Chen, X. Chen, X. Chen, Y. Chen, C. L. Cheng, H. C. Cheng, A. Cheplakov, E. Cheremushkina, E. Cherepanova, R. Cherkaoui El Moursli, E. Cheu, K. Cheung, L. Chevalier, V. Chiarella, G. Chiarelli, N. Chiedde, G. Chiodini, A. S. Chisholm, A. Chitan, M. Chitishvili, Y. H. Chiu, M. V. Chizhov, K. Choi, A. R. Chomont, Y. Chou, E. Y. S. Chow, T. Chowdhury, L. D. Christopher, K. L. Chu, M. C. Chu, X. Chu, J. Chudoba, J. J. Chwastowski, D. Cieri, K. M. Ciesla, V. Cindro, A. Ciocio, F. Cirotto, Z. H. Citron, M. Citterio, D. A. Ciubotaru, B. M. Ciungu, A. Clark, P. J. Clark, J. M. Clavijo Columbie, S. E. Clawson, C. Clement, J. Clercx, L. Clissa, Y. Coadou, M. Cobal, A. Coccaro, R. F. Coelho Barrue, R. Coelho Lopes De Sa, S. Coelli, H. Cohen, A. E. C. Coimbra, B. Cole, J. Collot, P. Conde Muiño, M. P. Connell, S. H. Connell, I. A. Connelly, E. I. Conroy, F. Conventi, H. G. Cooke, A. M. Cooper-Sarkar, F. Cormier, L. D. Corpe, M. Corradi, E. E. Corrigan, F. Corriveau, A. Cortes-Gonzalez, M. J. Costa, F. Costanza, D. Costanzo, B. M. Cote, G. Cowan, J. W. Cowley, K. Cranmer, S. Crépé-Renaudin, F. Crescioli, M. Cristinziani, M. Cristoforetti, V. Croft, G. Crosetti, A. Cueto, T. Cuhadar Donszelmann, H. Cui, Z. Cui, A. R. Cukierman, W. R. Cunningham, F. Curcio, P. Czodrowski, M. M. Czurylo, M. J. Da Cunha Sargedas De Sousa, J. V. Da Fonseca Pinto, C. Da Via, W. Dabrowski, T. Dado, S. Dahbi, T. Dai, C. Dallapiccola, M. Dam, G. D’amen, V. D’Amico, J. Damp, J. R. Dandoy, M. F. Daneri, M. Danninger, V. Dao, G. Darbo, S. Darmora, S. J. Das, S. D’Auria, C. David, T. Davidek, D. R. Davis, B. Davis-Purcell, I. Dawson, K. De, R. De Asmundis, M. De Beurs, N. De Biase, S. De Castro, N. De Groot, P. de Jong, H. De la Torre, A. De Maria, A. De Salvo, U. De Sanctis, A. De Santo, J. B. De Vivie De Regie, D. V. Dedovich, J. Degens, A. M. Deiana, F. Del Corso, J. Del Peso, F. Del Rio, F. Deliot, C. M. Delitzsch, M. Della Pietra, D. Della Volpe, A. Dell’Acqua, L. Dell’Asta, M. Delmastro, P. A. Delsart, S. Demers, M. Demichev, S. P. Denisov, L. D’Eramo, D. Derendarz, F. Derue, P. Dervan, K. Desch, K. Dette, C. Deutsch, P. O. Deviveiros, F. A. Di Bello, A. Di Ciaccio, L. Di Ciaccio, A. Di Domenico, C. Di Donato, A. Di Girolamo, G. Di Gregorio, A. Di Luca, B. Di Micco, R. Di Nardo, C. Diaconu, F. A. Dias, T. Dias Do Vale, M. A. Diaz, F. G. Diaz Capriles, M. Didenko, E. B. Diehl, L. Diehl, S. Díez Cornell, C. Diez Pardos, C. Dimitriadi, A. Dimitrievska, W. Ding, J. Dingfelder, I-M. Dinu, S. J. Dittmeier, F. Dittus, F. Djama, T. Djobava, J. I. Djuvsland, C. Doglioni, J. Dolejsi, Z. Dolezal, M. Donadelli, B. Dong, J. Donini, A. D’Onofrio, M. D’Onofrio, J. Dopke, A. Doria, M. T. Dova, A. T. Doyle, M. A. Draguet, E. Drechsler, E. Dreyer, I. Drivas-koulouris, A. S. Drobac, M. Drozdova, D. Du, T. A. du Pree, F. Dubinin, M. Dubovsky, E. Duchovni, G. Duckeck, O. A. Ducu, D. Duda, A. Dudarev, M. D’uffizi, L. Duflot, M. Dührssen, C. Dülsen, A. E. Dumitriu, M. Dunford, S. Dungs, K. Dunne, A. Duperrin, H. Duran Yildiz, M. Düren, A. Durglishvili, B. L. Dwyer, G. I. Dyckes, M. Dyndal, S. Dysch, B. S. Dziedzic, Z. O. Earnshaw, B. Eckerova, M. G. Eggleston, E. Egidio Purcino De Souza, L. F. Ehrke, G. Eigen, K. Einsweiler, T. Ekelof, P. A. Ekman, Y. El Ghazali, H. El Jarrari, A. El Moussaouy, V. Ellajosyula, M. Ellert, F. Ellinghaus, A. A. Elliot, N. Ellis, J. Elmsheuser, M. Elsing, D. Emeliyanov, A. Emerman, Y. Enari, I. Ene, S. Epari, J. Erdmann, A. Ereditato, P. A. Erland, M. Errenst, M. Escalier, C. Escobar, E. Etzion, G. Evans, H. Evans, M. O. Evans, A. Ezhilov, S. Ezzarqtouni, F. Fabbri, L. Fabbri, G. Facini, V. Fadeyev, R. M. Fakhrutdinov, S. Falciano, P. J. Falke, S. Falke, … , M. Zaazoua, B. Zabinski, E. Zaid, T. Zakareishvili, N. Zakharchuk, S. Zambito, J. A. Zamora Saa, J. Zang, D. Zanzi, O. Zaplatilek, S. V. Zeißner, C. Zeitnitz, J. C. Zeng, D. T. Zenger Jr, O. Zenin, T. Ženiš, S. Zenz, S. Zerradi, D. Zerwas, B. Zhang, D. F. Zhang, G. Zhang, J. Zhang, J. Zhang, K. Zhang, L. Zhang, P. Zhang, R. Zhang, S. Zhang, T. Zhang, X. Zhang, X. Zhang, Y. Zhang, Z. Zhang, Z. Zhang, H. Zhao, P. Zhao, T. Zhao, Y. Zhao, Z. Zhao, A. Zhemchugov, X. Zheng, Z. Zheng, D. Zhong, B. Zhou, C. Zhou, H. Zhou, N. Zhou, Y. Zhou, C. G. Zhu, C. Zhu, H. L. Zhu, H. Zhu, J. Zhu, Y. Zhu, Y. Zhu, X. Zhuang, K. Zhukov, V. Zhulanov, N. I. Zimine, J. Zinsser, M. Ziolkowski, L. Živković, A. Zoccoli, K. Zoch, T. G. Zorbas, O. Zormpa, W. Zou, L. Zwalinski &amp ; ATLAS Collaboration, 26 mai 2023, The European Physical Journal C.
DOI: 10.1140/epjc/s10052-023-11436-8

Actuellement, les détecteurs utilisés dans les études décrites sont préparés pour d’autres mesures de diffusion élastique à des énergies encore plus élevées. L’Institut de physique nucléaire de l’Académie polonaise des sciences mène également des recherches sur d’autres processus dans lesquels les interactions fortes et électromagnétiques jouent un rôle important. La technique des pots romains joue un rôle crucial dans ces études (subvention NCN SONATA BIS 2021/42/E/ST2/00350).